什么是湍流
1、湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。在湍流中的流体的各种物理参数，如速度、压力、温度等都随时间与空间发生随机的变化。从物理结构上说，可以把湍流看成是由各种不同尺度的涡旋叠合而成的流动，这些漩涡的大小及旋转轴的方向分布是随机的。大尺度的涡旋主要是有流动的边界条件所决定，其尺寸可以与流场的大小相比拟，是引起低频脉动的原因；小尺度的涡旋主要是有粘性力所决定，其尺寸可能只有流场尺度的千分之一量级，是引起高频脉动的原因。大尺度的涡旋破裂后形成小尺度涡旋。较小尺度的涡旋破裂后形成更小尺度的涡旋。因而在充分发展的湍流区域内，流涕涡旋的尺度可在相当宽的范围内连续地变化。大尺度的涡旋不断地从主流获得能量，通过涡旋间的相互作用，能量组建向小的涡旋传递。最后由于流体粘性的作用，小尺度的涡旋不断消失，机械能就转化（或称为耗散）为流体的热能。同时，由于边界作用、扰动及速度梯度的作用，新的涡旋又不断产生，这就构成了湍流运动。2、流体内部多尺度涡旋的随机运动构成了湍流的一个重要特点：物理量的脉动。3、要注意的是，湍流运动尽管是流体微团的运动，但远未达到分子水平。无论湍流运动多么复杂，非稳态的N—S方程对于湍流的瞬时运动仍然是适用的。
什么是湍流
1、湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。在湍流中的流体的各种物理参数，如速度、压力、温度等都随时间与空间发生随机的变化。从物理结构上说，可以把湍流看成是由各种不同尺度的涡旋叠合而成的流动，这些漩涡的大小及旋转轴的方向分布是随机的。大尺度的涡旋主要是有流动的边界条件所决定，其尺寸可以与流场的大小相比拟，是引起低频脉动的原因；小尺度的涡旋主要是有粘性力所决定，其尺寸可能只有流场尺度的千分之一量级，是引起高频脉动的原因。大尺度的涡旋破裂后形成小尺度涡旋。较小尺度的涡旋破裂后形成更小尺度的涡旋。因而在充分发展的湍流区域内，流涕涡旋的尺度可在相当宽的范围内连续地变化。大尺度的涡旋不断地从主流获得能量，通过涡旋间的相互作用，能量组建向小的涡旋传递。最后由于流体粘性的作用，小尺度的涡旋不断消失，机械能就转化（或称为耗散）为流体的热能。同时，由于边界作用、扰动及速度梯度的作用，新的涡旋又不断产生，这就构成了湍流运动。
2、流体内部多尺度涡旋的随机运动构成了湍流的一个重要特点：物理量的脉动。
3、要注意的是，湍流运动尽管是流体微团的运动，但远未达到分子水平。无论湍流运动多么复杂，非稳态的N—S方程对于湍流的瞬时运动仍然是适用的。
什么是理工学科
理工 理工是一个广大的领域包含物理、化学、生物、工程、天文、数学及前面六大类的各种运用与组合。理工事实上是自然、科学、和科技的容合。在西方世界里，理工这个字并不存在；理工在英文解释里，是自然(Science)与科技(Technology)的结合。理工二字最早是1880年代，由当时的中国留学生从国外的Science和Technology翻译合成的。时至今日，但凡有人提起世界理工大学之最，人人皆推麻省理工学院。麻省之名蜚声海外，成为世界各地莘莘学子心向神往，趋之若鹜的科学圣殿。
[编辑] 理工领域包含
物理-研究大自然现象及规律的学问
化学-研究物质的性质、组成、结构和变化的科学
生物-研究有生命的个体
工程-应用科学和技术的原理来解决人类问题
天文-观察及解释天体的物质状况及事件为主的学科
数学-研究量、结构、变化以及空间模型的学科;被誉为“科学的语言”
自然科学和理工学科有什么区别？
理工有别，而且很明显： 理科是自然科学的理论研究；工科是自然科学在工程的应用。一个纯理论，一个面向应用。北京大学的理科全国第一，而清华大学的工科全国第一。 物理、化学、数学等研究理论的属于理科主要学习应用技术的属于工科，比如：土木工程、机械工程等比较特殊的是，计算机专业内部也分为理科方向和工科方向，理科方向也叫计算机科学，主要研究算法复杂度、程序设计语言原理、数据挖掘、形式语言与自动机理论、计算机体系结构；工科方向也叫计算机技术，主要研究图形图像处理、软件工程、软件体系结构、操作系统、数据库等等。。 人们总把理工合到一起说，是为了与文、农、医相区别。文、理、工、农、医是高校的五大重要基础领域。。
影响大气污染物扩散的气象因素包括
一、气象动力因素主要是指风和湍流，它们对污染物在大气中的稀释和扩散起着决定性作用。风，是大气的水平运动，不同时刻的风速风向不同，风把污染物从污染源向下风方向输送的同时，还起着把污染物扩散稀释的作用。一般地说，污染物在大气中的浓度与污染物排放量成正比，与风速成反比。如风速增大一倍，在下风的污染物浓度将减少一半。湍流，是大气的不规则运动。风速时大时小，具有阵性的特点，在主导风向上也会出现上下左右不规则的阵性搅动，这就是大气湍流。污染物在风的作用下向下风方向飘移并扩散、稀释，同时，在湍流作用下向周围逐渐扩散，我们看到从烟囱中排出的烟云在向下风方向飘移时，烟云很容易被湍涡拆开或撕裂变形，使烟团很快扩散。二、气象热力因素 主要指大气的温度层结和大气稳定度。大气层结是指大气垂向的气温分布状况，气温的垂直分布决定着大气的稳定度，大气的稳定程度又影响着湍流的强度，是影响大气污染的一个重要因素。在对流层内气温分布的规律是随着高度的增加，气温递减，空气上层冷下层暖；因此，大气在垂直方向不稳定时对流作用显著，能使污染物在垂直方向上扩散稀释。在近地的低层大气，有时出现气温分布与标准大气情况下的气温分布相反，即气温随高度的增加而增加的温度逆增情况，称为逆温。逆温层的出现，使近地低层大气上部热、下部冷，大气稳定，不能发生对流作用，使大气污染物不能在垂直方向扩散稀释，因而容易造成大气污染。法律依据：《中华人民共和国大气污染防治法》第九条国务院生态环境主管部门或者省、自治区、直辖市人民政府制定大气污染物排放标准，应当以大气环境质量标准和国家经济、技术条件为依据。第十条制定大气环境质量标准、大气污染物排放标准，应当组织专家进行审查和论证，并征求有关部门、行业协会、企业事业单位和公众等方面的意见。第十一条省级以上人民政府生态环境主管部门应当在其网站上公布大气环境质量标准、大气污染物排放标准，供公众免费查阅、下载。第十二条大气环境质量标准、大气污染物排放标准的执行情况应当定期进行评估，根据评估结果对标准适时进行修订。
请问大气湍流是怎么引起图像模糊的？教教小弟:)
空气质点作无规则的或随机变化的一种运动状态，这种运动服从某种统计规律。一般认为，湍流脉动是各种尺度的涡旋相互叠加和相互作用的表现。时间尺度在数十分钟以下的大气涡旋，均属于大气湍流运动。至于一些更大尺度气流的无规则起伏，例如天气系统、大气环流中的扰动等，是否属于大气湍流运动，尚无定论。
大气湍流是大气中的一种重要运动形式。在大气边界层中对流层上部的急流区里,以及对流云的云体内,均可出现较强的大气湍流。它们分别称作边界层湍流、晴空湍流和对流云湍流。大气湍流使空气发生强烈的铅直和水平扩散，其强度和尺度远大于分子扩散，是大气中特别是边界层内各种物理量传输的主要过程。它对陆面和洋面的蒸发，气温的日变化，气团变性等有重要的影响。大气和地表之间通过湍流的动量交换，对气流产生较强的阻力，称作湍流粘性力，它是造成大气边界层中风随高度变化的因素之一（见埃克曼螺线）。大气湍流还能影响光波、声波和无线电波的传播，例如星光的闪烁，无线电波、声波和光波的散射现象等（见光波在湍流大气中的传播、电磁波在湍流大气中的传播、大气声学）。同时强烈的低层大气湍流可以破坏建筑物；晴空湍流可以使飞机剧烈颠簸,甚至发生飞行事故;对流云中的湍流，在加强雨滴增长的速率、冰雹和雷电的形成中，起着重要的作用（见云和降水微物理学、雷雨云起电）。
研究简史 对湍流的研究已有近百年的历史，1839年，G.汉根在实验中首次观察到由层流到湍流的转变。1883年，O.雷诺又在圆管水流实验中找出了层流过渡到湍流的条件。在理论研究方面，1895年雷诺曾把瞬时风速分解为平均风速和叠加在上面的湍流脉动速度两部分，得到湍流运动方程组(雷诺方程)，提出湍流粘性力（雷诺应力）的概念。1925年，L.普朗特在这基础上提出了混合长度的概念，得出边界层内风速随高度变化的规律：在对数坐标中呈线性增长。在大气边界层中，此结果被许多实验所证实。1915年，G.I.泰勒提出了研究大气湍流微结构的统计理论。1920年，L.F.理查孙研究了大气温度分布对湍流的影响。1941年，A.H.科尔莫戈罗夫又提出了局地各向同性理论，以上这些理论，合理地解释了湍流中的微结构。
基本规律 湍流发生条件 雷诺实验证实，对于粘滞流体,湍流的发生取决于流场的雷诺数Re =υ/（其中、υ 分别为流体的运动粘度和特征速度,为特征长度）。雷诺数为作用于流体上惯性力和粘性力的无量纲比值。当流体中发生扰动时，惯性力的作用是使扰动从主流中获取能量；而粘性力的作用则是使扰动受到阻尼。但大雷诺数只是湍流发生的必要条件。大气湍流的发生还须具备相应的动力学和热力学的条件。风速切变是扰动产生的动力因素，当风速切变足够大时，可使波动不稳定，形成湍流运动。温度分布不均匀，是影响大气湍流的热力因素。当温度的水平分布不均一，且斜压性不稳定时（见大气动力不稳定性），大气扰动较强，水平风速及其切变很大，这些因素都对湍流的生成和发展有利，晴空湍流经常发生在这种区域里。温度的铅直分布对大气湍流的影响，取决于大气静力稳定度。在自动对流不稳定的条件下，湍流的生成和发展很强烈。一般可用理查孙数(R)判别稳定度对湍流的作用：
[108-01]其中 为位温, 为重力加速度, /z和/z为位温和特征风速的铅直切变，1/?/z为大气铅直稳定度。理查孙数是浮力作功产生的湍流能量与雷诺应力作功产生的湍流能量的无量纲比值。在不稳定条件下,R0，湍流运动将反抗浮力作负功而消耗一部分湍流能量。当R数达到临界值时,湍流将完全受到抑制,转变为层流或波动。临界理查孙数大致在0.25～1之间,准确数值还需进一步用实验证实。R接近零时为中性大气，此时湍流得到发展或受抑制，还要考虑其他物理因子后才能断定。
湍流尺度谱 大气湍流有很宽的尺度谱。近地面层风速脉动的能谱函数充分显示了这一点（图1[ 近地面风速脉动能谱]）,图中为涡旋频率，为时间，E()为能谱密度。 公认的大气湍流尺度（时间尺度从0.001～0.1小时），跨越了三个量级,如果把日变化（能量峰值在10小时附近）和天气系统的变化（能量峰值在 100小时附近）考虑在内，则谱区将更宽。
大气湍流扩散系数的数值和研究对象的尺度有关。例如,在考虑污染物随风飘移的扩散过程时,飘移的距离越远,大尺度湍流的影响越大。从湍流扩散系数K和湍流尺度的关系中(图2[ 湍流扩散系数K和大气湍流尺度关系]),可以看出K值随湍流尺度的变化从1.6×10米/秒增加到10米/秒，跨越了12个数量级。
非各向同性 大气湍流在三个方向（顺风、横风和铅直方向）的尺度和强度都不同，说明它是非各向同性的。在一般情况下，它的铅直分量比水平方向的两个分量都小。在大气边界层中，湍流主要受地面的状态限制。在晴空湍流区里，湍流区本身的铅直范围（几十米到几百米）总是小于水平范围（几公里到几十公里）。在对流云内， 情况可能不同， 一块发展旺盛的浓积云（见云）,铅直厚度往往超过它的水平范围,铅直脉动速度有时高达每秒几米，这方面仍缺乏系统观测的结果。大气湍流的非各向同性还表现在湍流扩散系数的数值上。从强稳定层结到不稳定层结，铅直湍流扩散系数的数值为2×10～10米/秒，横向湍流扩散系数则为 10～10米/秒。
局地各向同性 大气湍流涡旋能量谱可以分做大尺度的含能区和中小尺度的平衡区两个谱段（图3[ 湍流涡旋能量分布]），在平衡区内湍流从上一级涡旋得到的能量，等于往下一级传输的能量与分子粘性耗散能量之和。平衡区又可分做两个亚区：不考虑分子粘性耗散的惯性区和分子粘性耗散区。在一般情况下，涡旋能量总是由大尺度涡旋向小尺度涡旋方向传递的。在逐级传输的过程中，外部条件的影响逐渐衰退，逐渐失去大尺度涡旋各向异性的性质，而趋于小尺度涡旋各向同性的性质，所以在实际大气中，湍流基本上是局地各向同性的。湍流的局地各向同性可以根据量纲分析，用一些统计函数表示，例如科尔莫戈罗夫引进的湍流结构函数：
[109-01]以平均风速的方向为 轴方向， 为 方向两点的距离；为 方向的湍流速度,为 或 方向的湍流速度,方括号上的长横线代表统计平均。B()和B()分别为沿平均风速方向和垂直于平均风速方向的结构函数。科尔莫戈罗夫得到：惯性区（即分子粘性耗散可忽略的谱区）的湍流结构函数和距离的 2/3次方成正比。这就是著名的三分之二次方定律：
B()∝
大气边界层湍流区和晴空湍流区的观测结果，证实了大气湍流确是局地各向同性的。研究声波、光波和无线电波在湍流大气中的一些传播规律时，三分之二次方定律得到很好的证实。问题的核心是确定局地各向同性大气湍流的涡旋尺度上限。很多学者分析了近地面层观测资料之后，认为该尺度略低于湍流涡旋所在的空气层与地面间的距离。
大气的湍流运动是怎么解释?
大气湍流是大气中的一种重要运动形式,它的存在使大气中的动量、热量、水气和污染物的垂直和水平交换作用明显增强,远大于分子运动的交换强度.大气湍流的存在同时对光波、声波和电磁波在大气中的传播产生一定的干扰作用.
流体的运动主要分为层流和湍流,层流属于规则运动,湍流则属于不规则运动.大气湍流是大气中一种不规则的随机运动,湍流每一点上的压强、速度、温度等物理特性等随机涨落.大气湍流 大气湍流
最常发生的3个区域是：大气底层的边界层内,对流云的云体内部,大气对流层上部的西风急流区内.大气湍流的发生需具备一定的动力学和热力学条件：其动力学条件是空气层中具有明显的风速切变；热力学条件是空气层必须具有一定的不稳定性,其中最有利的条件是上层空气温度低于下层的对流条件.大气湍流运动是由各种尺度的旋涡连续分布叠加而成,旋涡尺度大的可达数百米,最小尺度约为1毫米.即使最小的旋涡尺度也比分子大得多,因此湍流运动与分子的无规则运动很有大区别. 大气湍流运动中伴随着能量、动量、物质的传递和交换,传递速度远远大于层流,因此湍流中的扩散、剪切应力和能量传递也大得多.所以,大气湍流对飞行器的飞行性能、结构载荷、飞行安全的影响很大.飞机在大气湍流中飞行时会产生颠簸,影响乘员的舒适程度,还会造成飞机的疲劳损伤.因湍流引发的飞行事故时有发生,但通过现代技术可以有效避开强湍流或尽量降低危害程度.飞行人员应积极利用气象预报等资料,避开湍流航线；旅客要养成全程系好安全带的习惯. 在大气运动过程中,在其平均风速和风向上叠加的各种尺度的无规则涨落.这种现象同时在温度、湿度以及其他要素上表现出来.
大气湍流的规律
雷诺实验证实，对于粘滞流体，湍流的发生取决于流场的雷诺数Re =υ/（其中、υ 分别为流体的运动粘度和特征速度,为特征长度）。雷诺数为作用于流体上惯性力和粘性力的无量纲比值。当流体中发生扰动时，惯性力的作用是使扰动从主流中获取能量；而粘性力的作用则是使扰动受到阻尼。但大雷诺数只是湍流发生的必要条件。大气湍流的发生还须具备相应的动力学和热力学的条件。风速切变是扰动产生的动力因素，当风速切变足够大时，可使波动不稳定，形成湍流运动。温度分布不均匀，是影响大气湍流的热力因素。当温度的水平分布不均一，且斜压性不稳定时（见大气动力不稳定性），大气扰动较强，水平风速及其切变很大，这些因素都对湍流的生成和发展有利，晴空湍流经常发生在这种区域里。温度的铅直分布对大气湍流的影响，取决于大气静力稳定度。在自动对流不稳定的条件下，湍流的生成和发展很强烈。一般可用理查孙数(R)判别稳定度对湍流的作用：[108-01]其中 为位温, 为重力加速度, /z和/z为位温和特征风速的铅直切变，1/?/z为大气铅直稳定度。理查孙数是浮力作功产生的湍流能量与雷诺应力作功产生的湍流能量的无量纲比值。在不稳定条件下，R0，湍流运动将反抗浮力作负功而消耗一部分湍流能量。当R数达到临界值时，湍流将完全受到抑制，转变为层流或波动。临界理查孙数大致在0.25～1之间,准确数值还需进一步用实验证实。R接近零时为中性大气，此时湍流得到发展或受抑制，还要考虑其他物理因子后才能断定。
